Способ измерения гальвано- и термомагнитных эффектов в проводниках первого рода

l7I9I3

ОПИСАНИЕ

ИЗОБРЕТЕНИЯ

К АВТОРСКОМУ СВИДЕТЕЛЬСТВУ

Союз Советских

Социалистических

Республик

Зависимое от авт, свидетельства ¹

Кл. 21е, 37оз

Заявлено 14Х1.1963 (№ 843566/26-10) с грнсоединснием заявки №

Государственный комитет по делам изобретений и открытий СССР

Приоритет

Опубликовано 22,VI.1965. Бюллетень № 12

МПК G Olr

УДК 537.312.8: 538.632.

665 (088.8) Дата опубликования описания 29Х11.1965

Автор изобретения

И. С, Лискер

Заявитель

47Л,,3!, л

СПОСОБ ИЗМЕРЕНИЯ ГАЛЪВАНО- И ТЕРМОМАГНИТНЪ1Х

ЭФФЕКТОВ В ПРОВОДНИКАХ ПЕРВОГО РОДА

Подписная группа Л " N

Известные способы измерения гальвано- и термомагнитных эффектов в проводниках первого рода сложны в осуществлении и требуют высококвалифицированного обслу>кивания.

Предлагаемый способ упрощает процесс измерения и отличается от известных тем, что исследуемый образец подвергают последовательно суммирующемуся воздействию теплового поля, магнитного, электрического и далее последовательно снимают магнитное и электрическое поля, регистрируют во времени изменение результирующей величины э.д.с. и о каждом эффекте судят по граничным точкам переходных процессов. возникающих при воздействии и снятии соответствующих полей.

На фиг. 1 и 2 приведены эпюры э.д.с. и падения напряжения соответственно при измерениях поперечных и продольных гальвано- и тврмомагнитных эффектов.

Предлагаемый способ предусматривает последовательное суммированное воздействие на исследуемый образец внешних полей в следующем порядке; теплового поля, магнитного, электрического. Далее с образца снимают магнитное и электрическое поля. Временная выдержка при воздействии и снятии полей обусловлена временем установления стационарных состояний, которые зависят от физических свойств и геометрии образца. Результирующую э.д.с,, снимаемую с холловских или потенциальных электродов образца, фиксируI0T быстродействуюгцим регистрирующим прибором. Анализируя полученную эпюру результирующей э.д.с., определяют численные значе5 ния величин э.д.с., соответствующих каждому гальвапо- и термомагннтному э(рфекту в исследуемом образце.

При определении поперечных гальвано- и термомагнитных эффектов в исследуемом об10 разце имеет место следующая динамика изменения |результирующей э.д.с. (фиг. 1): при воздействии теплового поля (Т) возникает термо-э.д.с. (Егэ), обусловленная асимметрией холловских электродов; прн воздействии

15 магнитного поля (Fl) появляются Э.д.с., o0yсловленные безынерционным термомагнитным эффектом Нернста — Эттингсгаузена (Ен >) и инерционным эффектом Риги — Ледюка (Ep .,т).

При воздействии электрического поля (Е)

2о возникают безынерционные э.д.с. Холла (Ех ) н омическое падение напряжения (Ея), вызванное асимметрией холловскпх электродов, а также инерционные эффекты — э.д.с. Эттингсгаузена (Еэ ) и термо-э,д.с. (Е. ), обуслов25 ленная термоэлектрическим эффектом Пельтье. При снятии магнитного поля исчезают безынерционные э.д.с.— Ен э, Ех и инерционные — Еэ, Ер д. При снятии электрического поля исчезают безынерционное напряЗо >кение Ея и инерционная термо-э.д.с. Е„.

171913

1иким образом на эпюре результирующей э.д.с. получены все численные значения э.д.с., пропорциональные .поперечным гальвано- и термомагцитным эффектам.

При определении .продольных гальвано- и термомагнитных эффектов в исследуемом образце динамика результирующей э.д.с. имеет следующий вид (фиг. 2): при воздействии теплового поля на потенциальных электродах появляется термо-э.д.с. (Егэ), при воздействии магнитного поля возникает э.д.с. (Eä ), обусловленная безынерционным эффектом Нернста — Эттингсгаузена и э,д.с. (E»,.}, вызванная инерционным эффектом Мад жи — Риги — Ледюка. При воздействии электрического поля исчезают безынерционные э.д.с. (Ер»), обусловленные изменением омического сопротивления образца в магнитном поле и омическим падением напряжения (Ep), а также инерционная э.д.с. (Ен), вызванная эффектом Нернста. При снятии магнитного поля исчезают безынерционные э.д.с.

Ед" э, Е р» и Ев, а также инерционные—

Ен и Емрл. При снятии электрического поля исчезают безынерционное напряжение

Ер и инерционная термо-э.д.с. Е, .

Таким образом, на эпюре результирующей э.д.с. получены все численные значения э.д.с., пропорциональные продольным гальвано- и термомагнитпым эффектам. Поскольку различные поперечные и продольные гальвано- и термомагнитные эффекты по абсолютной ве5 личине резко отличаются друг от друга, то для получения высокой точности измерения предусматривают запись результирующей э.д.с., обусловленной каждым отдельным эффектом в различных масштабах.

Предмет изобретения

Способ измерения гальвано- и термомагнит15 ных эффектов в проводниках первого рода путем воздействия внешними полями и регистрации соответствующих этим эффектам величин электродвижущих сил и падений напряжения, отличающийся тем, что, с целью упро20 щения процесса измерения, исследуемый образец подвергают последовательно суммирую щемуся воздействию теплового поля, магнитного, электрического и далее последовательно снимают магнитное и электрическое поля, ре25 гистрируют во времени изменение результирующей величины э.д.с. и о каждом эффекте судят по граничным точкам переходных процессов, возникающих при воздействии и снятии соответствующих полей.

7 7 -а та-Г 1 Г т у

Рыг. 1 т 7 -и т-и Г FIJI Г

Составитель В. П. Калашников

Техрсд Ю. В, liapaнов

Редактор Н. С. Коган

Корректор М. И. Козлова

Типография, пр. Сапунова, 2

Заказ 1691/! Тираж 1625 Формат бум. 60><90 /ц Объем 0,21 изд. л, Цена 5 коп.

ЦНИИПИ Государственного комитета по делам изобретений и открытий СССР

Москва, Центр, пр. Серова, д. 4