Способ формирования линейно-поляризованных электромагнитных импульсов
Союз Советских
Социалистических
Республик
Зависимое от авт. свидетельства №
Заявлено 08Х1.1971 (№ 1667134/26-25) с присоединением заявки №
Приоритет
Опубликовано 26,Х1973. Бюллетень ¹ 43
Дата опубликования описания 15.III.1974
М. Кл. б 02f 1/20
Государственный комитет
Совета Министров СССР оа делам изасретении н открытий
УДК 535.542 (088.8) Авторы изобретения
В. В. Дадешидзе и В. В. Чавчанидзе
Институт кибернетики АН Грузинской ССР
Заявитель
СПОСОБ ФОРМИРОВАНИЯ ЛИНЕЙНО-ПОЛЯРИЗОВАННЫХ
ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ИМПУЛЬСОВ
Изобретение относится к лазерной технике и может найти применение в системах лазерной связи.
Известны способы формирования импульсов на основе ячейки Керра или же с использованием кристаллов типа АДР, КДР, кристаллов титаната бария и др.
Однако известные способы обеспечивают получение сравнительно больших длительностей формируемых импульсов. В большинстве случаев употребляют высоковольтные управляющие напряжения, что препятствует использованию известных способов.
Целью изобретения является получение импульсов длительностью от 10-" до 10 —" сек.
Для этого луч света пропускают через первый поляризатор, разлагают его на две компоненты с ортогональными плоскостями колебаний, сдвинутые по фазе на половину длины волны, и пропускают через второй поляризатор с азимутом пропускания, равным азимуту пропускания первого поляризатора.
Устройство, позволяющее реализовать предложенный способ, содержит два поляризатора и фазовую полуволновую пластинку. Первый поляризатор ориентирован так, что азимут оси пропускания равен 45 . Свет выходит из него линейно-поляризованным под углом 45, плоскость колебаний света на чертеже отмечена векторами М М . Установленная за поляризатором фазовая полуволновая пластинка ориентирована так, что азимут оси наибольшей скорости равен 90 . Проходя через пластинку, линейно-поляризованный свет разлагается в ней на два ортогональных,олебания А А2 и В1В, причем колебание В1В2 опережает колебание А1А2 по фазе на угол
), — Очевидно б — относительный сдвиг
10 фазы, абсолютный же сдвиг фаз может быть больше относительного во много раз, и в общем случае равен
0>. — Д(пт — п ), (1) 15 где о; — абсолютный сдвиг фазы или разность хода, d — толщина пластинки, и; и пн — показатели преломления по осям
Ох и OJL.
Затем свет попадает на второй поляризатор, который так же, как и первый, имеет азимут пропускания 45 . Из треугольников ВЕО и BFO следует, что амплитуда колебания, 25 распространяющегося вдоль оси Og, проходя через второй поляроид, ослабляется в два раза. На чертеже она изображена векторами
Е1Е .
Результирующее колебание К1К доходит
30 до второго поляризатора через время t, но че404042
t =
V (2) где V — фазовая скорость света.
Из (l) н (2) следует, что
Составите.чь В, Зверев
Техред Е. Борисова
Редактор А. Зииьковский
Корректор E. Михеева
Заказ 562/11 Изд. М 208 Тираж 551 Подписное
ЦНИИПИ Государственного комитета Совета Министров СССР по дедам изобретений и открытий
Москва, Я-35, Раушская паб., д. 4(5
Типография, пр. Сапунова, 2 рез поляризатор не проходит, так как угол между Л4 )И» и К К» равен 90 .
Очевидно, что t и будет временем дл .*Tåëü ности импульса. где У=n,: — n — коэффициент двулучепреломления.
Если выбрать в качестве фазовой полуволновой пластинки кристалл исландского шпата толщиной 33 мм, то t=10 " сек.
Подбором толщины фазовой пластинки или изменением коэффициента двулучепреломления можно изменять длительность импульса.
Очевидно, что импульс с минимальной длительностью получится в том случае, когда относительный сдвиг фазы равен абсолютному.
В этом случае для длины волны 400 ммкм из формулы (2) получим t = 10 —" сек.
Если на систему падает световой импульс длительностью T,(t, то на выходе будет два импульса длительностью т с промежутком времени между передними фронтами У.
Если же т)1, то па выходе будет два импульса длительностью t каждый, с промежутком времени между передними фронтами, равном т.
Второй импульс создается колебанием А Аз, распространяющимся с меньшей скоростью, н его проекция на М Мз опя ь дает значение
LjE>, так как угол между А Аз и М Мз равен
45 . Отсюда следует, что выходящие импульсы являются линейно-поляризованными с азимуто.а — 45 С и имеют равные амплитудны.
Оба импульса пространственно разделены в плоскости, перпендикулярной направлению распространения. Глубина модуляции определяется качеством поляризаторов и точностью установки азимутальпых углов.
Предмет изобретения
Способ формирования линейно-поляризованных электромагнитных импульсов, отличающийся тем, что, с целью получения импульсов длительностью от 10 — о до 10 —" сек, луч света пропускают через первый поляризатор, разлагают его на две компоненты с ортогональными плоскостями колебаний, сдвинутые по фазе па половину длины волны, и пропускают через второй поляризатор с азимутом пропускания, равным азимуту пропускания первого поляризатора.
