Способ подбора величин параметров широкополосного усилителя

ССР

К бз931

ДдГегиг.п ироаио в Бг)ро иа,,аль ч:;и !,.с!!.?а (а:., .: (Г. В. Брауде

Способ подбора величин параметров широкополосного усилителя

Заявас!?о 24 я??вар5! 1940 года (? Нарко5?аасктропао., аа,,4 36277 (303190) Опубликовано 31 ?вгусгt 1(44 о(а

Пре;1„)?сто)! НастояlцеГО ВВторскоГО сВидетельстВа яв;lястся спОсоо подбора величин параметров широКОПОЛОСНОГО ",СИ;!ИТЕ;IЯ, ВЫПО,!НЕННОГО ПО СХЕМЕ, В КОТОРУIO ВХОД51Т две частичные емкости С,, и С,, (фиг. j), представляющие собои емкость анод — катод предыдущеи н

:емкость сетка — катод последующей ламп, а также сопротивление R анодной нагрузки и корректирую!цая индуктивность L.

Эта схема, подробно onèñàííàn в авторском свидетельстве

K 38699, имеет частотную характеристику, обладающую одним минимумом и одним максимумом.

Согласно настояшему изобретениео, с целью дОстижсHII51 наи;!учших частотной и фазовой характеристик схемы, выбор пара метров ее подчинен только Одному услоВию - — сведснию указанного минимума к ну..lfo при нулевой частоте.

Это условие может быть легко получено приравниванием к ну.ио первой производной модуля коэфициснта силсния схемы 110 частоте при частоте, равной ну:ио, и имеет следующий вид:

?с., - - с„?-.

1(- („2

ИЗ ЭТОГО BI=IPI)I((HI!5? Blf,!110, !TO указаинос уc,fîâèå может сыть;?остигнуто при раз. !! !HI fx fleличпнах

С., и Ск подбоРом,шшь одного гарамстра схемы, например 1, при постоянном втором п раметрс 1(.

Это обстоятельство значите,.ll,Ho облегчает процесс няастройки схемы для получения наи ly fnlffx ес ?астот1?ОЙ 1! фазОВОЙ ха f)!11(теj)1 стl!?(.

Расс Л!ат ;)ивая IilCTOTI??>f(и (f) IHO-!

?ые характеристики схемы, подчпненныс этому условию при раз,игчных отношениях части шых е".,?кос, стей

Св —,— с„ !СГi(0 УОСДИТЬС5! В

ТО)!, ЧТО В П )ЕДЕ,?<1Х OT ВС, IИ IИНЫ OTC,„ ношения смкостеи = 0,25 (, -?- с„

С,„

0,33 схем!?, обладая частотС, +С„ ной характеристикой большой протяженности в области высоких частот 1 большей примерно в два раза, чем в случае простой к ?ррекции) не обладает, вместе с тем, большими фазными искажениями, характеризующимися отклонением сдвига фазы от линейного закона. апислник изовркткния

К АВТОРСКОМУ СВИДЕТЕЛЬСТВУ

М 63934

Вне этих пределов частотные и фазные искажения значительны.

Схема, изображенная на фиг. 2, обладает такими же частотными и фазовыми характеристиками, но при условии, если равенство

1(С, + C„)имеет место и в

R-C„ С, CÄ других пределах значения отношес ний емкостей ст — — ==- 0.65 до

Cd — С„

С„

= 0,75.

С,— —, С,„

Таким образом имеются два диапазона отношений емкостей

С

= — 0,25 — 0,35 и 0,65 — 0,75, С,. +С„ в которых можно получить хорошую частотную характеристику нри малых фазовых искажениях, точно настраивая только величину индуктивности, причем эта настройка может быть легко коитролиру.ема по частотной характеристике. Эта частотная характеристика будет при настройке вести себя следующим образом: при некотором, заведомо слишком большом значении нндуктивности, частотная характеристика будет обладать двумя близко расположенными и резко выраженными минимумом и максимумом. При уменьшении индуктивности минимум и максимум, уменьшаясь по величине, начнут расходиться в разные стороны, а именно: максимум в сторону больших частот, а минимум — в сторону меньших частот до тех пор, пока при некотором значении индуктивности минимум ие обратится в нуль в области частот, близких нулю; при этом максимум будет более или менее выражен, в зависимости от значения величины отношения частичных емкостей.

Если при этом максимума практически не будет или же он будет слабо выражен| (не больше 10% превышения над начальным значениемм), то можно считать при этом настройку схемы законченной. Если прн исчезновении минимума полу.чается слишком резко падаюшая частотная характеристика члп максимум слишком резко выражен, что соответствует большим фазовым искажениям, то это означает, что мы не находимся в вышеупомянутом диапазоне отношений емкостей или неправильно выбрали схему (фиг. 1 или фиг. 2).

Практически, хотя вышеупомянутый диапазон отношений емкостей и сильно ограничен величинами

025 — 035 и 065 — 075, достичь его всегда удается без употреблений в схеме доно",Hèòåëüø.t..; емкостей. Достаточные изменения в отношении между частичными емкостями С, и С„. в нужную сторон у могут быть получены переносом переходного конденсатора до или г осле корректирующей индуктивности. Действительно, в случае, если гереходный конденсатор в полной схеме по фиг. 1 будет вк.почен после индуктивности, как это показано на фиг. 3, паразитная емкость переходного конденсатора на землю войдет параллельно емкости

С... схемы; если же этот переходный конденсатор будет включен до индуктивности, как это показано на фиг. 4, то паразитная емкость переходногс конденсатора на землю войдет параллельно емкости Сд схемы.

При этом в схеме по фиг. 6 сопротивление R ансдной нагрузки переносится в цепь сетки, в анодную же цепь включается сопротивг ление утечки R включаемое ооычно в сеточную цепь. Это усложняет питание анодной цепи и поэтом к этой схеме желательно приJ бегать только в крайнем случае.

Изменяя частичные емкости, соответствуюшие схемам, представленным на фиг. 3, 4, 5 и б, можно почти всегда найти такую схему, в которой отношение частичных емкостей находится в вышеупомянутом диапазоне или настолько близко к нему подходит, что для того, чтобы попасть в него, достаточно незначительной дополнительной емкости, не увеличиваюшей сушественно общей емкости схемы.

¹ 63934

Фиг. 4

Предмет изобретения

1. Способ подбора величины параметров широкополосного усилителя, в котором отношение емкости сетки по отношению к катоду последующей лампы к сумме емкостей сетки и анода по отношению к катоду усилительной лампы находится в диапазоне 0,25 — 0,35 или

О,о5 — 0,75, а корректирующая индуктивность 1 включена, в первом случае между анодом усилительной лампы и сеткой последующей до анодного сопротивления, à во втором случае — после анодного сопротивления, о т л ич а ю шийся тем, что, с целью получения возможно более прямолинеиной фазовой характеристики, снимают семейство частичных характеристик при разных значениях корректирующей индуктивности 1 и выбирают такое значение этого параметра, при котором минимум частотной характеристики был бы сведен к нулю в области низких частот. № 63934

Фиг. 5

Отв. ре>тгктор Д. А. Михайлов Теки. på,: .. М. В. С1и>льякова. .%4042 Г1одписано к печати !ИЪ )о46 г. Тира>к.т00 эч::. i, >ча 6> к. Зак. 8>!8

Типография Госи>ла1>изтата, vи . Боровска,.>, :,".yea