Способ измерения малой абсолютной термо-э.д.с.

ОПИСАНИЕ

ИЗОБРЕТЕНИЯ 1ц 45446!

Союз Советских

Социалистических

Респубпии

К АВТОРСКОМУ СВМДЕТЕЛЬСТВУ (61) Зависимое от авт. свидетельства (22) Заявлено 07.12.72 (21) 185361 7/26-25 с присоединением заявки № (32) Приоритет

Опубликовано 25.12.74, Бюллетень № 47

Дата опубликования описания 31.01.75 (51) М. Кл, G 01п 25, 00

Государствеииый комитет

Саввтв Мииистров СССР оо делам изооретений и открытий (53) УДК 537,32(088.8) (72) Автор изобретения

О. П. Головин

Институт химии Уральского научного центра AH СССР (71) Заявитель (54) СПОСОБ ИЗМЕРЕНИЯ МАЛОЙ АБСОЛЮТНОЙ

Т ЕРМО-3. Д. С.

Способ относится к области теплофизических измерений и может быть использован при изучении термоэлектрических свойств металлов и сплавов в жидком и твердом состоянии.

Известен способ измерения малой абсолютной термо-э.д.с., по которому электрическое поле, вызванное разностью температур в исследуемом образце, концентрируют в ограниченной области пространства. Через эту область пространства в вакууме пропускают поток заряженных частиц. Изменение траектории полета частиц в потоке определяют по величине дополнительной э. д.с., введенной в изотермический разрыв исследуемого образца, которая восстанавливает первоначальную траекторию полета частиц. Абсолютную термоэ. д. с. вычисляют путем деления дополнительной э. д.с. на разность температур в исследуемом образце.

Цель изобретения — повысить точность измерений.

Это достигается тем, что в область пространства, где сконцентрировано электрическос поле исследуемого образца, параллельно вектору напряженности этого поля вводят постоянное магнитное поле, а сгусток заряженных частиц инжектируют под углом к векторам напряженностей электрического и магнитного полей; по измеренной разности температур в образце и времени дрейфа частиц вдоль вектора напряженности электрического поля вычисляют абсолютную термо-э.д. с. материала образца.

5 Абсолютная термо-э. д. с. может быть измерена дифференциальным либо интегральным методом. При измерении дифференциальным методом в исследуемом образце создают разность температур порядка 20 — 40 С и необхо10 димую среднюю температуру, на которой проводится измерение. Возникающую при этом в образце э.д. с. концентрируют в ограниченной области пространства. В эту область пространства вводят постоянное магнитное поле, 15 направленное параллельно или антипараллельно электрическому полю, создаваемому образцом в пространстве. В указанную область пространства, предварительно вакуумированную, под углом к векторам напряженно20 стей электрического и магнитного полей инжектируют сгусток заряженных частиц. Магнитное поле заставляет частицы двигаться по окружности, а электрическое поле — дрейфовать, т. е. медленно смещаться вдоль вектора

25 напряженности электрического поля исследуемого образца.

Начальная скорость частиц выбирается такой, чтобы диаметр окружности не выходил за пределы пространства, где сконцентрированы

30 электрическое и магнитное поля. Таким обс г г ;.,!

454461

Предмет изобретения

Составитель В. Рзанин

Техред Т. Миронова

Редактор О. Степина

Корректор О. Тюрина

Заказ 123/13 Изд. М 222 Тираж 651 Подписное

ЦНИИПИ Государственного комитета Совета Министров СССР по делам изобретений и открытий

Москва, Ж-З5, Раушская наб., д. 4,5

Типография, пр. Сапунова, 2 разом, частицы двигаются по спирали, вплоть до достижения ими исследуемого образца.

Образец может быть выполнен в виде плоского закороченного конденсатора, помещенного в зазор магнита так, чтобы пластины конденсатора были параллельны поверхностям полюсов магнита. Измеряют разность температур в исследуемом образце (ЛТ С па пластинах конденсатора) и время, необходимое сгустку частиц для достижения образца.

Зная параметры и геометрические размеры устройства либо его калибровочный коэффициент, время и ЛТ С, вычисляют абсолютную термо-э. д. с. материала исследуемого образца.

Измерения по интегральному методу отличаются только тем, что один из концов исследуемого образца поддерживается при постоянной температуре, а температура второго конца меняется во всем температурном интервале измерений. Для получения абсолютной термо-э.д. с. в этом случае кривую зависимость интегральной термо-э. д. с. от температуры дифференцируют по температуре.

Время нахождения движущихся заряженных частиц в пространстве, где сконцентрировано электрическое поле, созданное исследуемым образцом, не ограничивается линейной скоростью частиц. Увеличение времени нахождения частиц в поле образца позволяет сократить число измерительных операций.

Предлагаемый способ проще известного, так как не требуется разъединять исследуемый образец на две части, поддерживать одинаковую температуру двух его элементов, вводить в разрыв образца дополнительную э.д.с. восстанавливать первоначальную траекторию полета заряженных частиц, а операция измерения дополнительной э.д.с. заменена только двумя операциями: измерением времени и

10 введением магнитного поля.

Способ измерения малой абсолютной термоэ.д.с. путем воздействия на заряженные частицы электрического поля исследуемого образца, вызванного разностью температур в

20 нем, о тл и ч а ю щи и ся тем, что, с целью повышения точности измерений, в области пространства, где сконцентрировано электрическое поле, создают магнитное поле и инжектируют сгусток заряженных частиц под углом

25 к векторам напряженностей электрического и магнитного полей и по времени дрейфа частиц вдоль вектора напряженности электрического поля и измеренной разности температур в образце определяют абсолютную термо30 э,д.с. материала исследуемого образца.