Способ измерения постоянной холла листовых материалов

Измерив переменную составляющую

ЭДС Холла с частотой 2ы — второе слагаемое в выражении (3), — коэффициент

Холла Кц можно определить из следующего соотношения:

К „= 2 Е к(2с,>)

В6 Е„соя(2ые+ ц 0 M,l

Если ток возбуждать полем волны типа Н„, а вместо внешнего поля магнитного поля использовать магнитную составляющую электромагнитного поля волны Н„ прямоугольного волновода, перпендикулярную вектору плотности наведенного в материале тока, то ЭДС

Холла удвоенной частоты возбудит волну типа Н„„прямоугольного волновода высший тип волны прямоугольного волновода,. имеющий по узкой и широкой стенкам поперечного сечения прямоугольного волновода по одной вариации электрической компоненты электромагнит ног о поля .

14 и I() >

Грани чн< е ус л<>вин, требyI<><ра электрической компоненты поля по нормали к проводящей поверхности — стенке волновода фор5 мирует поле, наведенное 3jl(; Холла, соответствующее волне типа Н прямо11 угольного вол новопа.

40, (5) R н и„

6р рК (— ") 1 — (— -) )Р„(ы)Т

О С )<,H "<, I

z — волновое сопротивление сво- о бодного пространства;

a b — размеры широкой и узкой стенок соответственно поперечио- 5р

ro сечения первого и второго отрезков прямоугольного волно вода; — длина волны в свободном пространстве; 55 критическая длина волны типа

Н „в прямоугольном волноводе; абсолютная магнитная проницаемость и относительная магЛ

I

1д <4

Условием, определяющим формирование поля, возбуждаемого ЗДС Холла, в структуру волны типа Н „, прямоугольного волновода, как наиболее предпочтительную в рассматриваемой конфигурации, является преемственность ориентации и структуры магнитных компонент волн типа Н„, и Н,„ прямоугольного волновода. Таким образом, при воздействии на листовой материал электромагнитным полем волны типа Н„ прямо- 2р угольного волновода в нем возникает волна типа Н „„ прямоугольного волновода с частотой, вдвое большей частоты волны типа H прямоугольного волново«> да. Амплитуда электрической состав- 25 ляющей и пропорциональная ей мощ-. ность волны типа Н, прямоугольного волновода определяются, как следует из выражения (4), параметрами материала, выраженными через коэффициент

Холла Кн и удельную электропроводность Ь, Поэтому, измерив мощность волн типа Н „ прямоугольного волновода P н и мощность волны типа Н „, <о прямоугольного волновода P H посто35 янную Холла листового материала можно определить из соотношения, получаемого в результате преобразования

I выражения (4): нитная прокоп<цаемость листового материала соответственно;

К, — коэффициент стоячей волны для волны типа Н,„прямоугольного волновода;

Т вЂ” коэффициент пропускания лисH 11ii тового материала для волны типа Н „прямоугольного волновода.

Измерение коэффициента Холла листовьгх материалов выполняется следующим образом. Листовой материал 13 с известной электропровоцностью 6 поме-. щают ь.ежду первым 8 и вторым 9 отрезками прямоугольного волновода без зазоров и воздействуют íà нее электромагнитными колебаниями с частотой

<> от источника 1 электромагнитного излучения, Фиксируют значение мощности P н „с помощью проходного измерителя б мощности и уровень мощности

Р н „ по измерителю 12 мощности, добиваясь максимального его значения регулировкой фазовращателя 5, и измеряют коэффициент стоячей волны IIQ напряжению К, с помощью измерителя 3 коэффициента стоячей волны. По измеренным значениям определяют по формуле (5) величину коэффициента Холла н

Формула изобретения

Способ измерения постоянной Холла. листовых материалов, заключающийся в облучении листового материала электромагнитной волной и измерении ее мощности, отличающийся тем, что, с целью обеспечения неразрушающего измерения постоянной Холла листовых материалов произвольного поперечного сечения, листовой материал облучают с помощью прямоугольного волновода волной типа Н, с частотой и, дополнительно измеряют мощность

P „ волны типа Н „„прямоугольного

11 волновода на частоте 2<> и вычисляют постоянную Холла К „по формуле

1 аЬк,Рн „(2<>)

R н н

Ф

>«> Г

Р РК 1-(---,) 3РI<, (< )Т„

3му где а,Ь вЂ” размеры широкой:и узкой стенок прямоугольного волновода;

z — волновое сопротивление свое бодного пространства;

1478105

Л

Т н

Составитель А.Лысов

Редактор С.Пекарь Тирад Л.Олийнык

Корректор В. Гирняк

Заказ 2356/43 Тираж 790 Подписное

ВНИИПИ Государственного комитета по изобретениям и открытиям при ГКНТ СССР

113035, Москва, Ж-35, Раушская наб., д. 4/5

Производственно-издательский комбинат "Патент", г.ужгород, ул. Гагарина,101

Ь вЂ” удельная проводимость листового материала; — абсолютная магнитная проницаемость и относительная

5 магнитная проницаемость листового материала соответственно;

К - коэффициент стоячей вараны для волны типа Н, прямоугольного волновода;

6 критическая длина волны

mme Н прямоугольного волнавщ а; длЬ@а волны в свободном пространстве; коэффициент пропускания листового материала для волны типа Н,„прямоуголь-. ного волновода,