Способ определения сопротивления связи периодических структур
- СОЮЗ СОВЕТСНИХ
СОЦИАЛИСТИЧЕСНИХ
РЕСПУБЛИН д11 4 G 01 R 27/04
ОПИСАНИЕ ИЗОБРЕТЕНИЯ
К АВТОРСКОМ,Ф СВИДЕТЕЛЬСТВУ а, и
+ п — 1 +у
« ш « -a „4 соэ2 —" ° у е а bf
= 240й — °
3 (и -1)а+ 2 ВО п2 н-ю пгр йй» + п -1
ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НОМИТЕТ СССР
ПО ДЕЛАМ ИЗОБРЕТЕНИЙ И ОТКРЫТИЙ (21) 3754326/24-09 (22) 13.06.84 (46) 15.06 ° 88. Бюл. ll 22 (71) Киевский политехнический институт им. 50-летия Великой Октябрьской социалистической революции (72) В.И. Найденко (53) 621. 317 (088. 8) (56) Гинзтон Э.Л. Измерение на сантиметровых волнах. M.: ИЛ, 1960, с. 554, Найденко В.И. Измерение сопротивления связи плоских замедляющих систем методом диэлектрического слоя. .Вестник Киевского политехнического .института. Радиотехника, 1979, Вып.
16, с. 26-30. (54)(57) СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ СОПРОТИВЛЕНИЯ СВЯЗИ ПЕРИОДИЧЕСКИХ СТРУКТУР,. заключающийся в возбуждении периодической структуры электромагнитной .волной, измерении резонансных частот при размещении параллельно периодической структуре зонда в виде пластины и в его отсутствие, о тл и ч а ю шийся тем, что, с целью повышения точности при определении сопротивления связи протяженных периодических структур, цилиндрический зонд, выполненный из проводящего материала, устанавливают перпендикулярно периодической структуре, фиксируют резонансные частоты, при которых фазовые сдвиги в отсутствие и при наличии зонда одинаковы, а сопротивление связи периодической. структуры определяют по формуле
„„SU„„1402966 А 1 где R †. сопротивление связи и-й пространственной гармоники; и — замедление фазовой скорости и и-й пространственной гармоники; и - замедление групповой скоро9 сти;
Й вЂ” резонансная частота периодической структуры с зондом;
4Е4Г -f1;
Š— резонансная частота периодив ческой структуры в отсутствие зонда; С:
m — число полуволн, укладывающихся по ширине д периоди- -, 2 ческой структуры; л Я
1+ — "- ° 4ь
fw«
Ю
Я„ - соответственно коэффициент . е фазы и поперечное волновое число и-й пространственной гармоники;
Я() к
N Jl
2d
« — резонансная длина волны; у - расстояние от плоскости симметрии периодической струк- фа@ туры до точки, в которой измеряется сопротивление связи;
d . - расстояние от поверхности, касательной к периодической структуре, до зонда; е - скорость света.
1402966 волны;
40 е — скорость света; у — расстояние от плосо кости симметрии периодической структуры до точки, в которой
45 измеряется сопротивление связи;
d — - расстояние от поверхности, касательной к периодической струк-.
50 туре, до э онда.
И формулу для расчета сопротивления связи не входят характеристики зонда (входят только его координаты), он не нуждается в калибровке. Как видно из приведенного выражения, разности резонансных частот пропорциональны сумме произведений сопротивлений связи отдельных пространственных гармоник на соответствующие коэфИзобретение относится к технике измерений электрических и магнитных величин, а именно к измерениям на высоких и сверхвысоких частотах, и может быть использовано при измерении свойств периодических электродинамических структур и объемных резонаторов.
Целью изобретения является повыйение точности при определений сопро-! гивления связи протяженных периодических структур, На фиг; 1 приведена .конструкция ,зонда; на фиг. 2 — вид А на фиг. 1. 15
Зонд выполнен в виде пластины из проводящего материала с контакта:ми 2, расстояние между обращенными одна к другой поверхностями контактов
2.равно длине резонансного макета ис- 20 следуемой периодической структуры.
Благодаря тому, что в контактах 2 выполнены несколько отверстий, имеет:ся возможность измерять сопротивле: ние связи в разных точках попереч ного сечения пролетного канала. Что1
J ,:бы пластина 1 не провисала, к ее
:концам прикладывают усилия в направ. лениях, указанных стрелками. Приспособления, создающие эти усилия, не 0 покasаны.
Измерения сопротивления связи про.— изводят следующим образом.
Берут пластину 1, длина которой
;больше длины резонансного макета ис- З5
1 следуемой периодической структуры. .Затем пластину 1 вводят в пролетный канал так, чтобы ее концы выступали с обеих сторон макета, После этого концы пластины 1 продевают в щели, выполненные в контактах 2. Контакты
2 вставляют в отверстия, выполненные в крышках макетов, заподлицо с внут" ренней поверхностью крышек. Концы пластины 1 закрепляют, пластину натягивают, натяжение не только практически устраняет провисание, но и обеспечивает надежный контакт между пластиной 1 и контактами 2. После этого макет подключают к измерительной установке и измеряют его резонансные частоты и сдвиги фаз на период. Когда все частоты измерены, концы пластины 1 отпускают и через отверстия в контактах 2 извлекают пластину 1 из макета. После этого вновь измеряют резонансные частоты макета и сдвиги фаз на период. Далее определяют разности резонансных частот колебаний с одинаковым сдвигом, а по этим разностям — сопротивление связи по следующей формуле
R н (3n2 -1)4 +2 и К иг а + 6.
»=- ы р и»
ill Ф -2 1 d лай коз " — у е "" " 240п —, О у% где R - сопротивление свяи зи и-й пространственной гармоники; и — замедление группоГ вой скорости; и — замедление фазовой и скорости и-й прост" ранственной гармоники;
А, А =1+ — - и ,В„ „ — соответственно коэффициент фазы и попе" речное волновое число и-й пространственной гармоники;
mg р= ()г.
2а
f — резонансная частота периодическои структуры с зондом;
af = 1f -fl;
f — резонансная частота о периодической структуры в отсутствие зонда;
m - -число полуволн, укладывающихся по ширине а периодической структуры;
> — реэонанская длина
Bud Я
Составитель P. Кузнецова
Техред М.Дидык Корректор Л, Пилипенко
Редактор А.Маковская
Тираж 772 Подписное
ВНИИПИ Государственного комитета СССР по делам изобретений и открытий
113035, Москва, Ж-35, Раушская наб., д. 4!5
Заказ 3747
Производственно-полиграфическое предприятие, г. Ужгород, ул. Проектная, 4
3 1402966
4. фициенты. Для того, чтобы из этой сум- необходимо провести измерения в немы выделить представляющее интерес скольких точках, а результаты измесопротивление связи каждой иэ несколь- рений обработать в соответствии с меИ Il ких низших пространственных гармоник, 5 тодом двухсторонних приближений
